学而不思则罔，思而不学则殆。
这个问题还挺大的，我本科时候也问过这个问题。https://www.zhihu.com/question/30676541
四年到头自己看书自己想，推推公式也就想得差不多了，从k开始吧。
k是Boltzmann常数，出现在S＝klnW里。对于任意可交换能量的两刚性盒子，总微观状态数达到平衡，即微观状态数关于能量的全微分为0，对于两个盒子自己来说，有各自lnW对能量偏导彼此相等。而这实际上是温度的定义，即温度是S/k关于能量的偏导。
因此kT1＝kT2，即T1＝T2。温度的平衡就是在能量轴上，体系微观状态数的平衡。
类似地，S/k关于体积的偏导是压强，S/k关于粒子数的偏导是化学势，因此体系的平衡本质是微观状态数取得极值。
之后再出现kT的场合应该是利用最大微观状态数对布居变分，求出配分函数，其中能量项lagrange factor就是kT。
我之所以强调是lagrange factor是因为这种多元函数求条件极值方法，实际上就相当于寻找合适的轨线切割原本的多元函数超平面，让极值即在超平面上，又在轨线上，而kT，现在就是条件极值点“受力平衡”的条件。
但是其实你仔细一看，实际上你大概在求Helmholtz自由能关于布居的极值点。这大概也是F为什么被称为正则系综的特征函数的原因。
于是从这里，从正则系综的配分函数开始，E/kT变成了微观状态数的代名词，甚至接下来你还能从中发现等概率原理（最近自己在看公理化系统和形式系统，大概等概率原理算是统计力学的公理吧），搞明白“各粒子等概率分布”和“能量越低的粒子越多”这两个说法之间是为什么没有冲突。
